>238 или в результате реакции (6) опять дают тритий. Тритий в результате реакций (3)—(4) дает нейтроны, делящие уран и дающие тритий же по реакции (6), и т.д. Вычисление калорийности «слойки» Li>6DU приводит, как показано в § 1, к значению K>0 = 65,3 МэВ, т.е. получается выигрыш по сравнению с вариантом B в 2,9 раза. Изотоп Li>6 содержится в природном литии в количестве 7,5% (остальное составляет Li>7). Получение чистого или сильно обогащенного Li>6 является задачей сравнительно нетрудной (содержание Li>6 в Li в 10 раз выше содержания U>235 в U>238, и в то же время относительная разность атомных весов изотопов лития равна ~1/7, а изотопов урана равна ~1/80).
Кроме реакции (6), известна также еще одна экзотермическая реакция такого тока:
B>10>5 + n → 2He>4>2 + H>3>1 + 0,288 МэВ. (7)
Однако с этой реакцией конкурирует известная реакция B>10>5 + n → Li>7>3 + He>4>2 + 2,8 МэВ, идущая, по-видимому, с гораздо большим сечением, чем реакция (7) (сечение для (7) нам обнаружить в литературе не удалось; приведенные значения теплоты реакции вычислены из значений масс ядер по таблице, помещенной в книге К. Гудмена «Научные основы ядерной энергетики»). Наличие более вероятной конкурирующей реакции делает применение бора вместо лития невыгодным, несмотря на то что изотоп B>10 содержится в природном боре в количестве 18,4%.
Калорийность «слойки» Li>6DU достигает 1/4 калорийности плутония.
В ториевой «слойке», в которой U заменен на Th, относительная роль реакций (3)—(4) еще выше, чем в урановой «слойке». В этом случае в варианте B K>0 = 10,6 МэВ, а в случае использования Li>6D K>0 ~30, т.е. выше калорийности урановой «слойки» без Li>6D в варианте B.